電子回路の学習帳
電子回路の学習
電子回路について、基本的な知識をできるだけわかりやすくまとめていきます。
電子の運動
電子eは電界から力F
\(F=eE\)[N]を受ける
磁束密度B（＞０）の一様な磁界に直角に速度\(v_0(>0)\)で電子（質量ｍ、電荷-e、e＞０）が運動している。このとき電子は磁界からローレンツ力を受ける。その力の向きは電子の進行方向に直角でフレミングの左手の法則に従う方向（電子の進行方向の逆向きが電流の方向）であり、その大きさは\(F=ev_0B\)である。
電荷ｑ[C]をもつ荷電粒子が磁束密度B[T]の中を速度ｖ[m/s]で運動するとき受ける電磁力はローレンツ力と呼ばれ、次のように導出できる。まず、荷電粒子を微小な長さΔｌ[ｍ]をもつ線分とみなせると仮定すれば、単位長さ当たりの電荷（線電荷密度という。）はｑ／Δｌ[C/m]となる。
次に、この線分が長さ方向に速度ｖで動くとき、線分には電流I＝ｖｑ／Δｌ[A]が流れていると考えられる。そして、この微小な線電流が受ける電磁力はF=BIΔｌsinθ[N]であるから、ローレンツ力の式F=qvBsinθ[N]が得られる。ただし、θはｖとBとの方向がなす角である。FはｖとBの両方に直交し、Fの向きはフレミングの左手の法則に従う。
では、真空中でローレンツ力を受ける電子の運動はどうなるだろうか。鉛直下向きの平等な磁束密度Bが存在する空間に、負の電荷をもつ電子を速度ｖで水平方向に放つと、電子はその進行方向を前方とすれば右方向のローレンツ力を受けて円運動をする。
ただし、重力の影響は無視できるものとする。
電子はこの力を向心力として半径ｒの円運動をすることから、遠心力\(\displaystyle F’=\frac{mv_0^2}{r}\)と釣り合うので、
\(\displaystyle F=F’\)
\(\displaystyle ev_0B=\frac{mv_0^2}{r}\)
\(\displaystyle r=\frac{mv_0}{eB}\)
となる。また、電子が回転する角周波数\(\omega\)は
\(\displaystyle\omega=\frac{v_0}{2\pi r}\times2\pi=\frac{v_0}{r}\)であるので、
\(\displaystyle\omega=\frac{v_0}{\frac{mv_0}{eB}}\)
\(\displaystyle\omega=\frac{eB}{m}\)
半導体とは
ゲルマニウム（Ge）やシリコン（Si）は単元素の半導体であり、インジウムリン（InP）やガリウムヒ素（GaAs）は化合物半導体である。
不純物半導体の導電率は金属よりも小さいが、真性半導体よりも大きい。
半導体内でキャリヤの濃度が一様でない場合、拡散電流の大きさはそのキャリヤの濃度勾配にほぼ比例する。
真性半導体に不純物を加えるとキャリヤの濃度が変わり、抵抗率は変化する。極めて高い純度に精製されたシリコン（Si）の真性半導体に、価電子の数が３個の原子、例えばホウ素（B）を加えるとｐ形半導体になる。
ｎ形半導体のキャリアは正孔より自由電子のほうが多い。
真性半導体に光を当てたり熱を加えたりしても電子や正孔は発生する。真性半導体に外部から熱や光などのエネルギーを加えると電流が流れ、その向きは正孔の移動する向きと同じである。
真性半導体に外部から熱を与えると、その抵抗率は温度の上昇とともに減少する。言い換えれば、熱を与えると、その導電率は温度の上昇とともに上昇する。これは、熱エネルギーにより価電子帯からバンドギャップ帯を超えて、導電帯に電子が励起されるためである。
半導体に電界を加えると流れる電流はドリフト電流と呼ばれ、その大きさは電界の大きさに比例する。
半導体内部の電子の移動
ダイオード
ｐｎ接合ダイオードは、それに順電圧を加えると電子が素子中をカソードからアノードへ移動する２端子素子である。
ｐｎ接合のダイオードは整流作用があり、ｐ形→ｎ形へしか電流が流れない。これを整流作用という。
発光ダイオード（LED）
LEDは、ｐｎ接合型ダイオードで、ｐｎ接合領域に順電圧を加えたときに発光する素子である。電力として順電流を与え、電子を励起させそのエネルギーを、光として取り出す。LEDの順方向電圧は約2Vである。
可変容量ダイオード
可変容量ダイオード（バリキャップ）は、加えた逆電圧の値が大きくなるとその静電容量が小さくなる２端子素子である。ダイオードに逆方向電圧を加えると空乏層の領域の幅が変化することを利用して、静電容量を変化させている。
静電容量C＝εS/d[F]（ε：誘電率でここでは空乏層の誘電率、S：電極板の面積でここでは空乏層断面積、ｄ：誘電体の距離でここでは空乏層の領域の幅）で与えられる。
このため逆方向電圧を大きくすると空乏層の領域の幅ｄは大きくなるため、上述の静電容量Cは小さくなる。この、電圧信号で静電容量を変化させることができる特性は無線通信の同調回路（FM変調等）に利用されている。
太陽電池
太陽光のエネルギーを電気エネルギーに直接変換するものとして、半導体を用いた太陽電池がある。ｐ形半導体とｎ形半導体によるｐｎ接合を用いているため、構造としてはダイオードと同じである。太陽電池に太陽光を照射すると、半導体の中で負の電気をもつ電子と正の電気をもつ正孔が対になって生成され、電子はｎ形半導体の側に、正孔はｐ形半導体の側に、それぞれ引き寄せられる。その結果、ｐ形半導体に付けられた電極がプラス極、ｎ形半導体につけられた電極がマイナス極となるように起電力が生じる。両電極間に負荷抵抗を接続すると太陽電池から取り出された電力が負荷抵抗で消費される。その結果、負荷抵抗を接続する前に比べて太陽電池の温度は低くなる。
無負荷状態の太陽電池は飽和電圧以上のエネルギーは熱となって放出される。このため負荷抵抗を接続すれば太陽電池の温度は下がる。（下がった温度分のエネルギーは負荷抵抗で消費されていると考えることができる。）
サイリスタ
サイリスタは、ｐ形半導体とｎ形半導体の４層構造からなる３端子素子である。
トランジスタ
コレクタ損失は、コレクタ電流ICとコレクタエミッタ間電圧VCEの積となる電力。この電力は、電力が熱になって失われてしまうことからコレクタ損失と呼ばれる。
A級電力増幅回路は、入力と相似の出力が得られる方式であるが、B級やC級と比べて最が最も効率が低く、最大効率は５０％となる。効率はA級＜B級<C級の順となる。
B級電力増幅回路は、交流の入力信号のうち片側の極性のみが増幅される。無信号時にはコレクタ電流は流れない。
C級電力増幅回路は、入力信号の電圧が十分に高い場合にのみ出力電圧が得られる。帯域が広い場合、目的の周波数帯を効率よく増幅できるので、高周波の電力増幅に使用される。
- 電験３種過去問【2021年理論 問18】（トランジスタ発振回路と発振条件）
- 電験３種過去問【2020年理論 問18】（トランジスタ増幅回路の計算）
- 電験３種過去問【2015年理論 問13】（バイポーラトランジスタを用いた電量増幅回路）
FET
MOSFETは、ゲートに加える電圧によってドレーン電流を制御できる電圧制御形の素子である。
オペアンプ（演算増幅器）
演算増幅器には電源が必要である。
演算増幅器の入力インピーダンスは、非常に大きい。
演算増幅器は、負帰還増幅回路(出力端子を－の反転入力端子に接続)としない場合、比較器として用いることができる。
図１の回路は正相増幅回路、図２の回路は逆相増幅回路である。
図１の回路は、抵抗RSを∞Ωに(開放)し、抵抗RFを０Ωに(短絡)すると、ボルテージホロワである。ボルテージホロワは入力電圧＝出力電圧となり、ゲイン1倍の非反転増幅回路である。高入力インピーダンス、低出力インピーダンスとなる理想的な信号増幅が可能となる。
各種効果
光電効果
光のエネルギーによって物質内から電子が飛び出す現象を光電効果という。光の計測・検出には、光電効果が用いられる。
ゼーベック効果
熱電対の二つの接合点に温度差を与えると、起電力が発生する。この現象をゼーベック効果といい、この時発生する起電力を熱起電力という。熱電対の接合点の温度の高いほうを温接点、低い方を冷接点という。
ゼーベック効果は、物体の温度差が電圧に直接変換される現象で、熱電効果の一種。
圧電効果
圧電効果は、物質（特に水晶や特定のセラミックス）に圧力（力）を加えると、圧力に比例した分極（表面電荷）が現れる現象。超音波は圧力として検出できる。
また、逆に電界を印加すると物質が変形する現象を逆圧電効果と言い、これらの現象をまとめて圧電効果と呼ぶ場合もある。
ピエゾ抵抗効果
ピエゾ抵抗効果は、半導体や金属に機械的なひずみを加えたときにその電気抵抗が変化する現象である。
ホール効果
ホール効果は、電流の流れているものに対し、電流に垂直に磁場をかけると、電流と磁場の両方に直交する方向に起電力が現れる現象。
金属ではキャリア密度が大きく、ホール電圧が微小な値となるため、この現象を利用した物性測定は主に半導体素子で応用される。
超伝導現象
特定の金属や化合物などの物質を非常に低い温度へ冷却したときに、電気抵抗が急激にゼロになる現象で同時に、マイスナー効果により外部からの磁力線が遮断される。
表皮効果
交流電流が導体を流れるとき、電流密度が導体の表面で高く、表面から離れると低くなる現象。周波数が高くなるほど電流が表面へ集中するので、導体の交流抵抗は高くなる。
紫外線ランプ
冷陰極管はガラス管の内部にアルゴン・ネオンの不活性ガス、及び水銀を充填し、その電極間に電圧を印加すると、ランプ内の電子が加速され、不活性ガスの原子や水銀原子にぶつかり合い、ガラス管内部でこれらが激しく移動する。この動きにより水銀原子の周囲にある電子が原子から離れ、陽イオンとなった原子が陰極側に引かれる。
陽イオンとなった水銀原子が陰極に接触すると、電極から電子を受け取り、陽イオンとなった水位銀原子は安定した水銀原子となるが、アルゴン原子と接触し、水銀原子はさらに不安定な軌道となる。安定状態に戻ろうとしている水銀原子は、紫外線を放出しながら戻り、ガラスの内管に塗布された蛍光物質にぶつかり、明るく光って見える。