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電験2種過去問【2019年理論 問2】

2022年7月10日

【電気回路】直流と交流が混在する回路の電流と電圧《空所問題》

 次の文章は、直流と交流が混在する回路の電流と電圧に関する記述である。文中の\fbox{空所欄}に当てはまる最も適切なものを解答群の中から選べ。
 図のように、直流と角周波数ωの正弦波交流からなる理想電圧源e_S(t)=E+\sqrt2E\cos\omega tと理想電流源i_S(t)=I+\sqrt2I\cos\omega tが接続された回路を考える。定常状態での図の電流I_0+i_1(t)v(t)=V_0+v_2(t)を求めたい。ただし、I_0とV_0は直流成分を、i_1(t)とv_2(t)は交流成分を表し、E>0,I>0とする。
 回路の直流解析を行うと、重ねの理によりI_0=
\fbox{(1)}V_0=\fbox{(2)}となる。
 次に実効値を用いて、e_S(t),i_S(t)の交流成分の複素表示及びi_1(t),v_2(t)の複素表示を、それぞれ\dot{E},\dot{I}及び\dot{I_1},\dot{V_2}とすると、回路の交流解析は、
 \small{\left[\begin{array}{c}\dot{E}\\ \dot{I}\\ \end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}\fbox{(3)}&1\\-1&\fbox{(4)}\\ \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\dot{I_1}\\ \dot{V_2}\\ \end{array}\right]} …①
となる。この表現は2端子対回路のHパラメータ表現に他ならない。ここで、\displaystyle \dot{E}=R\dot{I},R=\omega L,\frac{1}{R}=\omega Cと仮定し、①式を解くと、
 \displaystyle\small{\left[\begin{array}{c}\dot{I_1}\\ \dot{V_2}\\ \end{array}\right]=\frac{1}{(1+j)^2+1}\left[\begin{array}{cc}\fbox{(4)}&-1\\1&\fbox{(3)}\\ \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\dot{E}\\ \dot{I}\\ \end{array}\right]=\frac{1}{1+j2}\left[\begin{array}{c}j\dot{I}\\(2+j)\dot{E}\\ \end{array}\right]} …②
を得る。②式の結果を利用すると、交流電圧v_2(t)はv_2(t)=\fbox{(5)}となる。

[問2の解答群]

\small{\begin{array}{ccc} (イ)&\displaystyle\sqrt2E\cos\left(\omega t-\tan^{-1}\frac{3}{4}\right)&(ロ)&\displaystyle\frac{1}{R}+j\omega C&(ハ)&\displaystyle E\cos\left(\omega t-\tan^{-1}\frac{4}{3}\right)\\ (ニ)&\displaystyle\frac{E}{2}-\frac{RI}{2}&(ホ)&\displaystyle\frac{E}{2R}+\frac{I}{2}&(ヘ)&\displaystyle j\omega L+\frac{1}{j\omega C}\\ (ト)&\displaystyle\frac{RI}{2}&(チ)&\displaystyle\frac{R}{1+j\omega CL}&(リ)&R+j\omega L\\ (ヌ)&\displaystyle j\omega C+\frac{1}{j\omega L}&(ル)&\displaystyle\frac{E}{2}+\frac{RI}{2}&(ヲ)&\displaystyle\sqrt2E\cos\left(\omega t+\tan^{-1}\frac{4}{3}\right)\\ (ワ)&\displaystyle\frac{E}{2R}-\frac{I}{2}&(カ)&\displaystyle\frac{E}{2R}&(ヨ)&\displaystyle\frac{1}{R+j\omega L}\\ \end{array}}

解答と解説はこちら

解答

\small{\begin{array}{cc} \hline(1)&(ワ)&\displaystyle\frac{E}{2R}-\frac{I}{2}\\ \hline(2)&(ル)&\displaystyle\frac{E}{2}+\frac{RI}{2}\\ \hline(3)&(リ)&R+j\omega L\\ \hline(4)&(ロ)&\displaystyle\frac{1}{R}+j\omega C\\ \hline(5)&(イ)&\displaystyle\sqrt2E\cos\left(\omega t-\tan^{-1}\frac{3}{4}\right)\\ \hline\end{array}}

解説

 図のように、直流と角周波数ωの正弦波交流からなる理想電圧源e_S(t)=E+\sqrt2E\cos\omega tと理想電流源i_S(t)=I+\sqrt2I\cos\omega tが接続された回路を考える。定常状態での図の電流I_0+i_1(t)v(t)=V_0+v_2(t)を求めたい。ただし、I_0とV_0は直流成分を、i_1(t)とv_2(t)は交流成分を表し、E>0,I>0とする。
 回路の直流解析を行うと、重ねの理により

I_0=(ワ)\displaystyle\frac{E}{2R}-\frac{I}{2}

V_0=(ル)\displaystyle\frac{E}{2}+\frac{RI}{2}

となる。
 次に実効値を用いて、e_S(t),i_S(t)の交流成分の複素表示及びi_1(t),v_2(t)の複素表示を、それぞれ\dot{E},\dot{I}及び\dot{I_1},\dot{V_2}とすると、回路の交流解析は、

\displaystyle \dot{E}=(R+j\omega L)\dot{I_1}+\dot{V_2}

\displaystyle \dot{I}=-\dot{I_1}+\frac{\dot{V_2}}{\frac{-j\frac{R}{\omega C}}{R-j\frac{1}{\omega C}}}

\displaystyle =-\dot{I_1}+\frac{R-j\frac{1}{\omega C}}{-j\frac{R}{\omega C}}\dot{V_2}

\displaystyle =-\dot{I_1}+\left(\frac{1}{R}+j\omega C\right)\dot{V_2}

であるので、
 \small{\left[\begin{array}{c}\dot{E}\\ \dot{I}\\ \end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}(リ)R+j\omega L&1\\-1&(ロ)\frac{1}{R}+j\omega C\\ \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\dot{I_1}\\ \dot{V_2}\\ \end{array}\right]} …①
となる。この表現は2端子対回路のHパラメータ表現に他ならない。ここで、\displaystyle \dot{E}=R\dot{I},R=\omega L,\frac{1}{R}=\omega Cと仮定し、①式を解くと、
 \displaystyle\small{\left[\begin{array}{c}\dot{I_1}\\ \dot{V_2}\\ \end{array}\right]=\frac{1}{(1+j)^2+1}\left[\begin{array}{cc}(ロ)\frac{1}{R}+j\omega C&-1\\1&(リ)R+j\omega L\\ \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\dot{E}\\ \dot{I}\\ \end{array}\right]=\frac{1}{1+j2}\left[\begin{array}{c}j\dot{I}\\(2+j)\dot{E}\\ \end{array}\right]} …②
を得る。②式の結果を利用すると、

\displaystyle \dot{V_2}=\frac{1}{1+j2}(2+j)\dot{E}

\displaystyle =\frac{(2+j)(1-j2)}{(1+j2)(1-j2)}\dot{E}

\displaystyle =\frac{4-j3}{5}\dot{E}

となり、\displaystyle \frac{4-j3}{5}は、大きさ1のままで、\displaystyle \theta=\tan^{-1}\frac{3}{4}だけ遅れ成分を与えるので

交流電圧v_2(t)はv_2(t)=(イ)\displaystyle\sqrt2E\cos\left(\omega t-\tan^{-1}\frac{3}{4}\right)となる。